科东磁铁科技在线咨询湘潭磁性分离器强磁磁性分离器

对于矩形钢毛，当将其轴向垂直于磁场方向置于磁场中并研 究其中间区段的磁场特性时，可以忽略其两端的边缘效应而将问 题理想化为两维场进行研究。 有限差分法原则上是用于求解闭合场域内函数数值解的方 法 ［4］ 。由于钢毛对周围磁场的影响从理论上说可涉及无穷远，因 而所论场域应是无穷大的非闭合场域；为了对所研究的问题进行 有限差分运算，须先合理地给定闭合边界并确定边界条件。 图1 场域边界确定图 现以单丝介质为例进行研究。 对于图 1所示的单丝介质，abcd 为其横切面，在其周围对称地取 定足够大的场域边界 ABCD，使磁 化后的 abcd对周界 ABCD及其以 外区域的影响变得很小以致可以 忽略。此时，ABCD周界上及其外 部区域的磁场已接近均匀的背景 磁场 B0。于是，周界 ABCD上的 边界条件可分段给出为 在多丝情况下，由于钢毛间的相互影响，钢毛周围的磁场特 将发生变化。图9表示切面为150μm×50μm的两根钢毛在 方向相距l（μm）时，其间 By dBy dy 的变化。由图中曲线看出的 互影响造成钢毛表面的磁场磁力较高，而中间区域较小；当 l =200μm时，其效应与单丝介质基本相同，钢毛间的相互影响已 可忽略。 上面讨论了单丝介质的几何尺寸效应和形状效应。由求解过 可知，上述结论只适用于钢毛未达磁饱和时的情况。由于钢毛 和磁化后，其磁场梯度不再随 B0的升高而增大，因而钢毛在 场中的效应将与未饱和时有所不同。 在多丝情况下，由于钢毛间的相互影响，钢毛周围的磁场特 将发生变化。图9表示切面为150μm×50μm的两根钢毛在 方向相距l（μm）时，其间 By dBy dy 的变化。由图中曲线看出的 互影响造成钢毛表面的磁场磁力较高，而中间区域较小；当 l 微粒菱锰矿与石英、方解石的互凝行为和机理以及分 散剂阻止矿物间互凝的作用机理表明：六偏磷酸钠对菱锰矿的分 散作用机理是以空间（位阻）效应导致的排斥作用为主，增加粒子 表面负电性从而增加静电排斥力为辅，两者同时作用导致微粒级 矿物悬浮物处于分散状态。 另外，超声波分散 ［10］ 也是对分散体系进行强化分散的有效 方法。超声波分散是超声波在矿浆中以驻波的形式传插，使矿浆 中各质点受到周期性的拉伸和压缩作用，使颗粒振动而处于不易 团聚的相对稳定状态，或使已团聚的颗粒分裂开，从而达到分散 的目的。