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空穴的产生使局部地区能垒 降低，邻近的原子则进入空穴位置，造成空穴的移动。温度愈高，原子的能量愈大，产生的 空穴数目愈多，从而使金属膨胀。在熔点附近，空穴数目可达原子总数的１０％。 当把金属加热到熔点时，会使金属的体积突然膨胀３％～５％。这个数值等于固态金属 力学温度零度加热到熔点前的总膨胀量。除此之外，金属的其他性质如电阻、黏性等在 度下发生突变。同时，这种突变还反映在熔化潜热上，即金属在此时吸收大量热量，温 不升高。这些突变现象是不能仅仅用离位原子和空穴数目的增加加以解释的。 当使表面增加ΔＳ面积时，外界对系统所 做的功为ΔＷ＝σΔＳ。外界所做的功仅用于抵抗表面张力而使系统表面积增大所消耗的能量。 该功的大小等于系统自由能的增量，即 ΔＷ＝σΔＳ＝ΔＦσ＝ΔＦΔＳ（１１１） 由此可知，表面自由能即单位面积上的自由能。由于表面自由能可表达为力与位移的乘 积，因此，［σ］＝Ｊｍ２＝Ｎ·ｍｍ２ ＝Ｎｍ 这样，σ又可理解为物体表面单位长度上作用着的力，即表面张力。表面自由能与表面 张力在数值上是相同的，它们是从不同角度描述了同一现象。但在习惯上往往都采用表 面张力这个名词。 ２流动性的测定 由于影响液态金属充型能力的因素很多 （后述），在工程应用及研究中，不能笼统地对 各种合金在不同的铸造条件下的充型能力进行比较。通常用相同实验条件下所测得的合金流 动性表示合金的充型能力。因此，可以认为合金的流动性是在确定条件下的充型能力。液态 金属的流动性是用浇注 “流动性试样”的方法衡量的。在实际中，是将试样的结构和铸型性 质固定不变，在相同的浇注条件下，例如在液相线以上相同的过热度或在同一的浇注温度 下，浇注各种合金的流动性试样，以试样的长度或以试样某处的厚薄程度表示该合金的流动 性。对于同一种合金，也可以用流动性试样研究各铸造因素对其充型能力的影响。