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２．铸件的凝固方式 一般将铸件的凝固方式分为三种类型。逐层凝固方式、体积凝固方式 （或称糊状凝固方 式）和中间凝固方式。铸件的凝固方式取决于凝固区域的宽度。 ７２ Ｔ１ 和Ｔ２ 是铸件断面上两个不同时刻的温度场。 从图中可观察到，恒温下结晶的金属，在凝固过程中其铸件断面上的凝固区域宽度等于 零。断面上的固体和液体由一条界线 （凝固）清楚地分开。随着温度的下降，固体层不 断加厚，逐步到达铸件中心。这种情况为 “逐层凝固方式”。 如果合金的结晶温度范围很小，或断面温度梯度很大时，铸件断面的凝固区域则很窄， 也属于逐层凝固方式 ［图１３３（ｂ）］。 表面活性元素在金属表面富集，当接近熔点时尤为显著。因为在熔点附近的液体中有大 的原子集团，它们对体积大的原子的排挤也就越明显。但是温度升高时，原子排列的不规 性增加，溶质和溶剂容易均匀混合，而削弱了表面富集现象。因而，随着温度的升高，表 张力反而有所增大，到一定温度后，表面张力又降低。 原子体积很小的Ｃ、Ｏ、Ｓ等元素，在金属中容易间隙到晶格中，也使晶格歪曲，势能 加，也被排挤到金属表面，成为表面活性元素。由于这些元素的自由电子很少，表面张力 ，也会使金属的表面张力降低。图１１２所示为镁合金中加入第二组元后表面张力的变化 方程式（１１８）给出的是各参量之间的普遍关系，它可以确定一切固体内的导热现象。 因此，导热微分方程可以用来确定铸件和铸型的温度场。由于导热微分方程式是一个基本方 程式，用它来解决某一具体问题时，为了使方程式的解 确实成为该具体问题的解，就对基本方程式补充一 些附加条件。这些附加条件就是一般所说的单值性条件。 它们把所研究的特殊问题从普遍现象中区别出来。 在不稳定导热（ｔτ≠０）的情况下，导热微分方程的解 具有非常复杂的形式。目前只能用来解决某些特殊的问 题。例如，对于形状简单的物体 （如平壁、圆柱、 球），它们的温度场都是一维的，可以得到解决。