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该位置的原子数密度等于整体液体系统的平均数密度 ρ０。对于气体，由于 其粒子的统计分布的平均性，其偶分布函数ｇ（ｒ）在任何位置均相等，ｇ（ｒ）＝１。晶态固体 因原子以特定方式周期排列，其ｇ（ｒ）以相应规律呈孤立的若干尖锐峰。液体的ｇ（ｒ）出现 若干渐衰的钝化峰直至几个原子间距后趋向ｇ（ｒ）＝１，表明液体的原子集团 （短程有序的局 域范围）半径只有几个原子间距大小。非晶固体的ｇ（ｒ）与液体相似。对于液体，对应于 ｇ（ｒ）峰的位置，ｒ＝ｒ１ 表示参考原子至其周围第配位层各原子的平均原子间距，由 于衍射所获得的ｇ（ｒ）具有统计平均意义，ｒ１ 也表示某液体的平均原子间距。 这种现象称为 “结构起伏”。在一定的温度下，虽然存在 “能量起伏”和 “结构起伏”现象，但对于特定液态金属，其处于有序状态的原子集团具有一定的统计平均 尺寸；并且其平均尺寸大小随温度的升高而减小。 ③ 液态结构及离子间相互作用的理论描述 在液态结构定量计算上，也提出了许多理 图１６ 液态结构及粒子间相互作用 论模型及方程 （图１６）。通过建立偶分布函数 ｇ（ｒ）与偶势ｕ（ｒ）（即 “原子对”间的相互作用 势能与原子空间距离ｒ的函数关系）的方程，或 在已知偶势ｕ（ｒ）的条件下，计算出某一液体的 偶分布函数ｇ（ｒ）。 ３黏度对液态形成过程的影响 （１）对液态金属流态的影响 流体的流态决定于雷诺 数Ｒｅ。据流体力学，临界雷诺数Ｒｅ临等于２３００，Ｒｅ＞２３００ 为紊流， 从以上二式得知，ｆ层 ∝η，而ｆ紊 ∝η０．２ 。可见，液态金属的流动阻力在层流时受黏度的 影响远比在紊流时的大。液态金属的动力黏度一般都大于水的动力黏度，但它们的运动黏度 和水的接近。所以，一般浇注情况下，液态金属在浇注系统和型腔中的流动皆为紊流。在型 腔的细薄部分，或在充型的后期，由于流速显著下降，才呈层流流动。