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因此，实际金属和合金的液体结构中存在着两种起伏：一种是能 量起伏，表现为各个原子间能量的不同和各个原子集团间尺寸的不同；另一种是浓度起伏， 表现为各个原子集团之间成分的不同。 如果ＡＢ原子间的结合力较强，则足以在液体中形成新的化学键，在热运动的作用下， 出现时而化合，时而分解的分子，也可称为临时的不稳定化合物，或者在低温时化合，在高 温时分解。例如，硫在铁液中高温时可以完全溶解，而在较低温度下则可能析出ＦｅＳ。当 ＡＢ原子间或同类原子间结合非常强时，则可以形成比较强而稳定的结合，在液体中就出现 新的固相 （如氧在铝中形成Ａｌ２Ｏ３，氧与铁中的硅形成ＳｉＯ２ 等）或气相。 如果因铸件断面温度场较平坦 ［图１３４（ａ）］，或合金的结晶温度范围很宽 ［图１３４ （ｂ）］，铸件凝固的某一段时间内，其凝固区域在某时刻贯穿整个铸件断面时，则在凝固区 域里既有已结晶的晶体也有未凝固的液体，这种情况为 “体积凝固方式”，或称 “糊状凝固 方式”。 如果合金的结晶温度范围较窄 ［图１３５（ａ）］，或者铸件断面的温度梯度较大 ［图１３５ 图１３５ “中间凝固方式”示意图 （ｂ）］，铸件断面上的凝固区域宽度介于前 二者之间时，则属于 “中间凝固方式”。 凝固区域的宽度可以根据凝固动态曲 线上的 “液相边界”与 “固相边界”之间 的纵向距离直接判断。因此，这个距离的 大小是划分凝固方式的一个准则。如果两 条曲线重合在一起———恒温下结晶的金属， 或者其间距很小，则趋向于逐层凝固方式。 该位置的原子数密度等于整体液体系统的平均数密度 ρ０。对于气体，由于 其粒子的统计分布的平均性，其偶分布函数ｇ（ｒ）在任何位置均相等，ｇ（ｒ）＝１。晶态固体 因原子以特定方式周期排列，其ｇ（ｒ）以相应规律呈孤立的若干尖锐峰。液体的ｇ（ｒ）出现 若干渐衰的钝化峰直至几个原子间距后趋向ｇ（ｒ）＝１，表明液体的原子集团 （短程有序的局 域范围）半径只有几个原子间距大小。非晶固体的ｇ（ｒ）与液体相似。对于液体，对应于 ｇ（ｒ）峰的位置，ｒ＝ｒ１ 表示参考原子至其周围第配位层各原子的平均原子间距，由 于衍射所获得的ｇ（ｒ）具有统计平均意义，ｒ１ 也表示某液体的平均原子间距。